Электрическое поле Е действует в плоскости ларморовской окружности. Следовательно, оно ускоряет движение частицы в тот полупериод вращения, когда она движется в направлении поля, и замедляет во второй полупериод. Скорость при обходе по ларморовской окружности не изменится — замедление во втором по — лупериоде вращения компенсирует ускорение в первом. Таким образом, частица возвращается в точку с тем же потенциалом электрического поля, то есть смещения частицы в направлении электрического поля не произойдет.
Одним из важных примеров силы, не зависящей от знака заряда и приводящей поэтому к разделению зарядов, является инерционная сила, связанная с изменением скорости электрического дрейфа. Такая сила вызывает новый дрейф — Поляризационный. Смысл такого названия состоит в том, что причиной изменения скорости дрейфа, то есть появления силы в направлении дрейфа, служат электрические поля внутри плазмы, возникшие не от внешних источников, а вследствие разделения зарядов в плазме — ее поляризации.
Движение частицы в слабонеоднородном магнитном поле. Прежде всего условимся, какие поля будем называть слабонеоднородными. При рассмотрении движения в постоянном магнитном поле мы приводили примеры числовых значений ларморовскнх радиусов. Так, для планируемых параметров термоядерных установок эти радиусы весьма малы. Ясно, что в этом случае на расстоянии, равном лармо — ровскому радиусу, трудно создать изменение магнитного поля, соотносимое по порядку величины с самым сильным магнитным полем. То же относится и к размерам порядка шага винта.